随机波浪理论中各周期命名意义
随机波浪理论中各周期命名意义
我在学习波浪理论时,发现不同书目中对随机波浪理论的周期有不同的记录方式。并且在描述波谱的函数中,采用的参数名称不相同,造成理解混乱。在此,对本内容进行梳理,以便以后学习。
不同波浪周期及其意义
上跨平均周期 TZ(T2)
一个波浪定义为相邻两次上跨零(上穿零)间的信号部分,波高定义为最小值与最大值之间的垂直距离。在记录时间内,得到波高为Hi(i=1,Nv),周期(上跨)为Ti的Nv个波浪。可以从中得出平均值H和T(通常即为TZ或Tuc)。
TZ与零阶和二阶矩有关,即:
TZ=2πm0m2=T2
T _{Z}= 2\pi\sqrt{\frac{m_{0}}{m_{2}}}=T _{2}
TZ=2πm2m0=T2平均周期Tm(T1)
Tm=2πm0m2=T1
T _{m}= 2\pi\frac{m_{0}}{m_{2}}=T _{1}
Tm=2πm2m0=T1谱峰周期Tp(T0)
谱峰周期是指在 ωp=2π/Tp\omega _{p}=2\pi/T _{p}ωp=2π/Tp处S(ω)S(\omega)S(ω)为最大值所对应的周期。
在不同波普中Tp、Tm、TZ之间的关系
1. P~M谱(Pierson-Moskowitz谱,皮尔逊-莫斯科维茨谱)
P-M谱是根据北大西洋“完全发展” 海况的观察建立的,该谱用有义波高和上跨平均周期作为参数来表示,即
上述P-M谱的形式可保证以下二式的成立:
m0=HS216TZ=2πm0m2
m _{0}=\frac{H _{S}^2}{16}
\\
T _{Z}=2\pi\sqrt{\frac{m_{0}}{m_{2}}}
m0=16HS2TZ=2πm2m0
通过利用下式
TP=1.408TZTm=1.086TZ
T_{P}=1.408 T_{Z}\\
T_{m}=1.086 T_{Z}
TP=1.408TZTm=1.086TZ
可将其他平均周期与上跨平均周期相联系。
2. Jonswap谱
Jonswap谱是根据在北海进行的一系列广泛测量得出的,而P-M谱为其特殊情况,即JONSWAP谱是一种更普遍的波浪谱形式。其显著特点是普峰值更高,表达式为
S(ω)=αHS2ωp4ω−5e−54(ωωp)−4γa
S(\omega)=\alpha H_{S}^2 \omega _{p}^4 \omega^{-5} e^{-\frac{5}{4} (\frac{\omega}{\omega _{p}})^{-4}} \gamma ^{a}
S(ω)=αHS2ωp4ω−5e−45(ωpω)−4γa
其中
a=e−(ω−ωp)22σ2ωp2
a=e^{-\frac{(\omega-\omega _{p})^2}{2 \sigma^2 \omega_{p}^2}}
a=e−2σ2ωp2(ω−ωp)2
当ω<ωp\omega<\omega_{p}ω<ωp时,σ=0.07\sigma=0.07σ=0.07;当ω>ωp\omega>\omega_{p}ω>ωp时,σ=0.09\sigma=0.09σ=0.09,其中ωp\omega_{p}ωp是谱峰值对应的频率。
参数γ\gammaγ越大,JONSWAP谱的峰值越细长。一般γ\gammaγ的值在1(此时对应P-M谱)与10之间(标准值为3.3)。系数α\alphaα的取值要保证下面的等式成立:
Hs2=16∫0∞S(ω)dω
H_{s}^2=16\int_0^\infty S(\omega) d\omega
Hs2=16∫0∞S(ω)dω
JONSWAP谱是用峰值的周期(或谱峰对应的频率),而不用上跨平均周期来作为参数。
谱峰周期与上跨平均周期可以用下式进行关联:
TZTp=0.6063+0.1164γ12−0.01224γ
\frac{T_{Z}}{T_{p}}=0.6063+0.1164\gamma^{\frac{1}{2}}-0.01224\gamma
TpTZ=0.6063+0.1164γ21−0.01224γ
当γ\gammaγ为3.3的标准值时,则有Tm=0.834Tp=1.073TZT_{m}=0.834T_{p}=1.073T_{Z}Tm=0.834Tp=1.073TZ
3. P-M谱与JONSWAP谱的比较
一般在比较P-M谱与JONSWAP谱时,会令上跨平均周期TZ相等,这样就会看出P-M谱的谱峰频率比JONSWAP谱的谱峰频率小。如下图:
以上内容参考资料:
《海洋工程水动力学》
《船舶与海洋工程环境载荷》
《随机波浪及其工程应用》
以上内容中主要借鉴《海洋工程水动力学》这本书,其中部分内容与《船舶与海洋工程环境载荷相同》